彈頭有機玻璃片中的沖擊波到達待測材料表面并向靶中反射的時刻正是彈靶碰撞后靶板中的沖擊波到達第1層量計的時刻，即正對應于測試波形的第1個起跳點，這樣，第1層量計輸出信號波形的第1個起跳點和第23個起跳點的時間間隔就簡單地等于待測材料沖擊壓縮狀態(tài)的反射沖擊波在"倍靶板厚度的有機玻璃中傳播的時間。這兩個方面的好處不但使數據處理簡單，更重要的是有效地抑制了電磁法測量中磁場非均勻性和磁感應強度值不精確等帶來的誤差，增加了數據的獲取量和可靠性，有利于幾種處理方法的互相校正，這無疑是實驗研究中所期望的。當然，若彈頭上不加有機玻璃片或即使加了有機玻璃片，但對厚度不作要求，或者更嚴重地說，若靶材的特性也是未知的，在理論上均可通過靶中的不同層面的波后粒子速度測量而換算出待測材料的沖擊壓縮狀態(tài)，但缺點是顯而易見的。
在我們進行的水泥砂漿、方解石晶體和藍田花崗巖這種巖石類材料動力學特性實驗研究中，采用正沖擊法研究了這%種材料的波結構、傳播演化和衰減特性，但由于這種材料各有其特殊性，故我們結合正沖擊法實驗進行了許多反沖擊法實驗，從而以較小的代價得到了所需的結果。高強度水泥砂漿的沖擊壓縮特性研究結果，還將另外發(fā)表這種高強度水泥砂漿的動態(tài)本構關系研究結果。有關方解石和花崗巖的動力學特性研究結果也將另文發(fā)表。材料中的特殊性而采用反沖擊法進行實驗的測試波形做一簡單對比和討論。